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湍流怎么造句一年級(jí)(5篇)

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湍流怎么造句一年級(jí)(5篇)

時(shí)間：2023-05-27 00:05:55 小編：zdfb

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湍流怎么造句一年級(jí)篇一

目前計(jì)算流體力學(xué)常用的湍流的數(shù)值模擬方法主要有以下三種： ?直接模擬（direct numerical simulation, dns）

直接數(shù)值模擬（dns）特點(diǎn)在湍流尺度下的網(wǎng)格尺寸內(nèi)不引入任何封閉模型的前提下對(duì)navier-stokes方程直接求解。這種方法能對(duì)湍流流動(dòng)中最小尺度渦進(jìn)行求解，要對(duì)高度復(fù)雜的湍流運(yùn)動(dòng)進(jìn)行直接的數(shù)值計(jì)算，必須采用很小的時(shí)間與空間步長(zhǎng)，才能分辨出湍流中詳細(xì)的空間結(jié)構(gòu)及變化劇烈的時(shí)間特性。基于這個(gè)原因，dns目前僅限于相對(duì)低的雷諾數(shù)中湍流流動(dòng)模型。另外，利用dns模型對(duì)湍流運(yùn)動(dòng)進(jìn)行直接的數(shù)值模擬對(duì)計(jì)算工具有很高的要求，計(jì)算機(jī)的內(nèi)存及計(jì)算速度要非常的高，目前dns模型還無(wú)法應(yīng)用于工程數(shù)值計(jì)算，還不能解決工程實(shí)際問(wèn)題。

?大渦模擬(large eddy simulation, les)大渦模擬（les）是基于網(wǎng)格尺度封閉模型及對(duì)大尺度渦進(jìn)行直接求解n-s方程，其網(wǎng)格尺度比湍流尺度大，可以模擬湍流發(fā)展過(guò)程的一些細(xì)節(jié)，但其計(jì)算量仍很大，也僅用于比較簡(jiǎn)單的剪切流運(yùn)動(dòng)及管流。大渦模擬的基礎(chǔ)是：湍流的脈動(dòng)與混合主要是由大尺度的渦造成的，大尺度渦是高度的非各向同性，而且隨流動(dòng)的情形而異。大尺度的渦通過(guò)相互作用把能量傳遞給小尺度的渦，而小尺度的渦旋主要起到耗散能量的作用，幾乎是各向同性的。這些對(duì)渦旋的認(rèn)識(shí)基礎(chǔ)就導(dǎo)致了大渦模擬方法的產(chǎn)生。les大渦模擬采用非穩(wěn)態(tài)的n-s方程直接模擬大尺度渦，但不計(jì)算小尺度渦，小渦對(duì)大渦的影響通過(guò)近似的模擬來(lái)考慮，這種影響稱為亞格子reynolds應(yīng)力模型。大多數(shù)亞格子reynolds模型都是將湍流脈動(dòng)所造成的影響用一個(gè)湍流粘性系數(shù)，既粘渦性來(lái)描述。les對(duì)計(jì)算機(jī)的容量和cpu的要求雖然仍然很高，但是遠(yuǎn)遠(yuǎn)低于dns方法對(duì)計(jì)算機(jī)的要求，因而近年來(lái)的研究與應(yīng)用日趨廣泛。?應(yīng)用reynolds時(shí)均方程(reynolds-averaging equations)的模擬方法許多流體力學(xué)的研究和數(shù)值模擬的結(jié)果表明，可用于工程上現(xiàn)實(shí)可行的湍流模擬方法仍然是基于求解reynolds時(shí)均方程及關(guān)聯(lián)量輸運(yùn)方程的湍流模擬方法，即湍流的統(tǒng)觀模擬方法。統(tǒng)觀模擬方法的基本思想是用低階關(guān)聯(lián)量和平均流性質(zhì)來(lái)模擬未知的高階關(guān)聯(lián)項(xiàng)，從而封閉平均方程組或關(guān)聯(lián)項(xiàng)方程組。雖然這種方法在湍流理論中是最簡(jiǎn)單的，但是對(duì)工程應(yīng)用而言仍然是相當(dāng)復(fù)雜的。即便如此，在處理工程上的問(wèn)題時(shí)，統(tǒng)觀模擬方法仍然是最有效、最經(jīng)濟(jì)而且合理的方法。在統(tǒng)觀模型中，使用時(shí)間最長(zhǎng)，積累經(jīng)驗(yàn)最豐富的是混合長(zhǎng)度模型和 k-e模型。其中混合長(zhǎng)度模型是最早期和最簡(jiǎn)單的湍流模型。該模型是建立在層流粘性和湍流粘性的類比、平均運(yùn)動(dòng)與湍流的脈動(dòng)的概念上的。該模型的優(yōu)點(diǎn)是簡(jiǎn)單直觀、無(wú)須增加微分方程。缺點(diǎn)是在模型中忽略了湍流的對(duì)流與擴(kuò)散，對(duì)于復(fù)雜湍流流動(dòng)混合長(zhǎng)度難以確定。到目前為止，工程中應(yīng)用最廣泛的是k-ε模型。另外針對(duì)k-ε模型的不足之處，許多學(xué)者通過(guò)對(duì)k-e模型的修正和發(fā)展，開(kāi)始采用雷諾應(yīng)力模型（dsm）和代數(shù)應(yīng)力模型（asm）。近年來(lái)，dsm模型已用來(lái)預(yù)報(bào)燃燒室及爐內(nèi)的強(qiáng)旋及浮力流動(dòng)。很多情況下能夠給出優(yōu)于k-ε模型的結(jié)果。但是該模型也有不足之處，首先它對(duì)工程預(yù)報(bào)來(lái)說(shuō)太復(fù)雜，其次經(jīng)驗(yàn)系數(shù)太多難以確定，此外，對(duì)壓力應(yīng)變項(xiàng)的模擬還有爭(zhēng)議。更主要的是，盡管這一模型考慮了各種應(yīng)變效應(yīng)，但是其總精度并不總是高于其它模型，這些缺點(diǎn)導(dǎo)致了dsm模型沒(méi)有得到廣泛的應(yīng)用?？傊m然從本質(zhì)上講dsm模型和asm模型比k-ε模型對(duì)湍流流場(chǎng)的模擬更加合理，但dsm和asm中仍然采用精度不高的e方程，模型中常數(shù)的通用性還沒(méi)有得到廣泛的驗(yàn)證，邊界條件不好給定，計(jì)算也比較復(fù)雜。正因?yàn)槿绱耍壳坝糜?jì)算解決湍流問(wèn)題時(shí)仍然采用比較成熟的k-e模型。需要注意的是：

1、大渦模擬有自己的亞格子封閉模型，這和k-ε模型完全是兩回事。les的亞格子模型表現(xiàn)的是過(guò)濾掉的小渦對(duì)大渦的影響（這種影響是相互的）。而reynolds時(shí)均方程的k-ε是建立在時(shí)間統(tǒng)計(jì)平均的基礎(chǔ)上的，考慮的是湍動(dòng)能和湍流耗散輸運(yùn)方程。

2、對(duì)于大渦模擬邊界條件的設(shè)定，沒(méi)有什么特別的要求。

fluent 提供的湍流模型： ?spalart-allmaras 模型 ?k-ε 模型

－標(biāo)準(zhǔn)k-ε 模型

－renormalization-group(rng)k-ε模型－帶旋流修正k-ε模型 ?k-ω模型

－標(biāo)準(zhǔn)k-ω模型－壓力修正k-ω模型－雷諾茲壓力模型 spalart-allmaras 模型

the spalart-almares model is a one-equation model that it something in between an algebraic model like the baldwin-lomax model and a two-equation model like the k-epsilon it includes one transported turbulent quantity it has the potential to include at least some history effects(transportation of turbulent energy).it is a more modern model than the bl model, but that is of course not a guarantee that it always produces better sa model is very robust and is easy to attached flows it often produces good is popular in aero-space applications and for quick design-iteration simulations in the turbo-machinery sa model rarely produces the completely unphysical results that a k-epsilon model can produce has made the sa model quite popular in the last 5 t has also developed a nice des variant of the sa model, where the large eddies are resolved and the smaller edies are modeled using the sa type of hybrid rans/les models have produced very good results for massively separated flows in aerospace applications-there is a very nice example of a sa des simulation of a stalling f18 which you can probably find on the net if you google a heat transfer applications i'd not recommend often under-predicts heat-transfer.對(duì)于解決動(dòng)力漩渦粘性，spalart-allmaras 模型是相對(duì)簡(jiǎn)單的方程。它包含了一組新的方程，在這些方程里不必要去計(jì)算和剪應(yīng)力層厚度相關(guān)的長(zhǎng)度尺度。spalart-allmaras 模型是設(shè)計(jì)用于航空領(lǐng)域的，主要是墻壁束縛流動(dòng)，而且已經(jīng)顯示出和好的效果。在透平機(jī)械中的應(yīng)用也愈加廣泛。

在原始形式中spalart-allmaras 模型對(duì)于低雷諾數(shù)模型是十分有效的，要求邊界層中粘性影響的區(qū)域被適當(dāng)?shù)慕鉀Q。在fluent中，spalart-allmaras 模型用在網(wǎng)格劃分的不是很好時(shí)。這將是最好的選擇，當(dāng)精確的計(jì)算在湍流中并不是十分需要時(shí)。再有，在模型中近壁的變量梯度比在k-e模型和k-ω模型中的要小的多。這也許可以使模型對(duì)于數(shù)值的誤差變得不敏感。需要注意的是spalart-allmaras 模型是一種新出現(xiàn)的模型，現(xiàn)在不能斷定它適用于所有的復(fù)雜的工程流體。例如，不能依靠它去預(yù)測(cè)均勻衰退，各向同性湍流。還有要注意的是,單方程的模型經(jīng)常因?yàn)閷?duì)長(zhǎng)度的不敏感而受到批評(píng)，例如當(dāng)流動(dòng)墻壁束縛變?yōu)樽杂杉羟辛?。?yīng)用范圍：

spalart-allmaras 模型是設(shè)計(jì)用于航空領(lǐng)域的，主要是墻壁束縛（wall-bounded）流動(dòng)，而且已經(jīng)顯示出很好的效果。在透平機(jī)械中的應(yīng)用也愈加廣泛。

在湍流模型中利用boussinesq逼近，中心問(wèn)題是怎樣計(jì)算漩渦粘度。這個(gè)模型被spalart-allmaras提出，用來(lái)解決因湍流動(dòng)粘滯率而修改的數(shù)量方程。模型評(píng)價(jià)：

spalart-allmaras模型是相對(duì)簡(jiǎn)單的單方程模型，只需求解湍流粘性的輸運(yùn)方程，不需要求解當(dāng)?shù)丶羟袑雍穸鹊拈L(zhǎng)度尺度；由于沒(méi)有考慮長(zhǎng)度尺度的變化，這對(duì)一些流動(dòng)尺度變換比較大的流動(dòng)問(wèn)題不太適合；比如平板射流問(wèn)題，從有壁面影響流動(dòng)突然變化到自由剪切流，流場(chǎng)尺度變化明顯等問(wèn)題。

spalart-allmaras模型中的輸運(yùn)變量在近壁處的梯度要比k-ε中的小，這使得該模型對(duì)網(wǎng)格粗糙帶來(lái)數(shù)值誤差不太敏感。

spalart-allmaras模型不能斷定它適用于所有的復(fù)雜的工程流體。例如不能依靠它去預(yù)測(cè)均勻衰退，各向同性湍流。

k-ε模型

?標(biāo)準(zhǔn)k-ε模型

最簡(jiǎn)單的完整湍流模型是兩個(gè)方程的模型，要解兩個(gè)變量，速度和長(zhǎng)度尺度。在fluent中，標(biāo)準(zhǔn)k-ε模型自從被launder and spalding提出之后，就變成工程流場(chǎng)計(jì)算中主要的工具了。適用范圍廣、經(jīng)濟(jì)，有合理的精度，這就是為什么它在工業(yè)流場(chǎng)和熱交換模擬中有如此廣泛的應(yīng)用了。它是個(gè)半經(jīng)驗(yàn)的公式，是從實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象中總結(jié)出來(lái)的。湍動(dòng)能輸運(yùn)方程是通過(guò)精確的方程推導(dǎo)得到，耗散率方程是通過(guò)物理推理，數(shù)學(xué)上模擬相似原型方程得到的。應(yīng)用范圍：

該模型假設(shè)流動(dòng)為完全湍流，分子粘性的影響可以忽略，此標(biāo)準(zhǔn)κ-ε模型只適合完全湍流的流動(dòng)過(guò)程模擬。

由于人們已經(jīng)知道了k-ε模型適用的范圍，因此人們對(duì)它加以改造，出現(xiàn)了rng k-ε模型和帶旋流修正k-ε模型： ? k-ε模型

rng k-ε模型來(lái)源于嚴(yán)格的統(tǒng)計(jì)技術(shù)。它和標(biāo)準(zhǔn)k-ε模型很相似，但是有以下改進(jìn)：模型在ε方程中加了一個(gè)條件，有效的改善了精度； 2.考慮到了湍流漩渦，提高了在這方面的精度；

理論為湍流prandtl數(shù)提供了一個(gè)解析公式，然而標(biāo)準(zhǔn)k-ε模型使用的是用戶提供的常數(shù)。

4.然而標(biāo)準(zhǔn)k-ε模型是一種高雷諾數(shù)的模型，rng理論提供了一個(gè)考慮低雷諾數(shù)流動(dòng)粘性的解析公式。這些公式的效用依靠正確的對(duì)待近壁區(qū)域。這些特點(diǎn)使得rng k-ε模型比標(biāo)準(zhǔn)k-ε模型在更廣泛的流動(dòng)中有更高的可信度和精度。?2.帶旋流修正的 k-ε模型(可實(shí)現(xiàn)的k-ε模型)帶旋流修正的 k-ε模型是近期才出現(xiàn)的，比起標(biāo)準(zhǔn)k-ε模型來(lái)有兩個(gè)主要的不同點(diǎn)。1.帶旋流修正的 k-ε模型為湍流粘性增加了一個(gè)公式。2.為耗散率增加了新的傳輸方程，這個(gè)方程來(lái)源于一個(gè)為層流速度波動(dòng)而作的精確方程術(shù)語(yǔ)“realizable”，意味著模型要確保在雷諾壓力中要有數(shù)學(xué)約束，湍流的連續(xù)性。

3.帶旋流修正的 k-ε模型直接的好處是對(duì)于平板和圓柱射流的發(fā)散比率的更精確的預(yù)測(cè)。而且它對(duì)于旋轉(zhuǎn)流動(dòng)、強(qiáng)逆壓梯度的邊界層流動(dòng)、流動(dòng)分離和二次流有很好的表現(xiàn)。

4.帶旋流修正的 k-ε模型和rng k-ε模型都顯現(xiàn)出比標(biāo)準(zhǔn)k-ε模型在強(qiáng)流線彎曲、漩渦和旋轉(zhuǎn)有更好的表現(xiàn)。由于帶旋流修正的 k-ε模型是新出現(xiàn)的模型，所以現(xiàn)在還沒(méi)有確鑿的證據(jù)表明它比rng k-ε模型有更好的表現(xiàn)。但是最初的研究表明帶旋流修正的 k-ε模型在所有k-ε模型中流動(dòng)分離和復(fù)雜二次流有很好的作用。

5.旋流修正的 k-ε模型的一個(gè)不足是在主要計(jì)算旋轉(zhuǎn)和靜態(tài)流動(dòng)區(qū)域時(shí)不能提供自然的湍流粘度。這是因?yàn)閹餍拚?k-ε模型在定義湍流粘度時(shí)考慮了平均旋度的影響。這種額外的旋轉(zhuǎn)影響已經(jīng)在單一旋轉(zhuǎn)參考系中得到證實(shí)，而且表現(xiàn)要好于標(biāo)準(zhǔn)k-ε模型。由于這些修改，把它應(yīng)用于多重參考系統(tǒng)中需要注意。應(yīng)用范圍：

可實(shí)現(xiàn)的k-ε模型直接的好處是對(duì)于平板和圓柱射流的發(fā)散比率的更精確的預(yù)測(cè)。而且它對(duì)于旋轉(zhuǎn)流動(dòng)、強(qiáng)逆壓梯度的邊界層流動(dòng)、流動(dòng)分離和二次流有很好的表現(xiàn)。

可實(shí)現(xiàn)的k-ε模型和rng k-ε模型都顯現(xiàn)出比標(biāo)準(zhǔn)k-ε模型在強(qiáng)流線彎曲、漩渦和旋轉(zhuǎn)有更好的表現(xiàn)。由于帶旋流修正的k-ε模型是新出現(xiàn)的模型，所以現(xiàn)在還沒(méi)有確鑿的證據(jù)表明它比rng k-ε模型有更好的表現(xiàn)。但是最初的研究表明可實(shí)現(xiàn)的k-ε模型在所有k-ε模型中流動(dòng)分離和復(fù)雜二次流有很好的作用。

該模型適合的流動(dòng)類型比較廣泛，包括有旋均勻剪切流，自由流（射流和混合層），腔道流動(dòng)和邊界層流動(dòng)。對(duì)以上流動(dòng)過(guò)程模擬結(jié)果都比標(biāo)準(zhǔn)k-ε模型的結(jié)果好，特別是可再現(xiàn)k-ε模型對(duì)圓口射流和平板射流模擬中，能給出較好的射流擴(kuò)張。模型評(píng)價(jià)：

可實(shí)現(xiàn)的k-ε模型的一個(gè)不足是在主要計(jì)算旋轉(zhuǎn)和靜態(tài)流動(dòng)區(qū)域時(shí)不能提供自然的湍流粘度，這是因?yàn)榭蓪?shí)現(xiàn)的k-ε模型在定義湍流粘度時(shí)考慮了平均旋度的影響。這種額外的旋轉(zhuǎn)影響已經(jīng)在單一旋轉(zhuǎn)參考系中得到證實(shí)，而且表現(xiàn)要好于標(biāo)準(zhǔn)k-ε模型。由于這些修改，把它應(yīng)用于多重參考系統(tǒng)中需要注意。k-ω模型?標(biāo)準(zhǔn) k-ω模型

標(biāo)準(zhǔn)k-ω模型是基于wilcox k-ω模型，它是為考慮低雷諾數(shù)、可壓縮性和剪切流傳播而修改的。

應(yīng)用范圍：

wilcox k-ω模型預(yù)測(cè)了自由剪切流傳播速率，像尾流、混合流動(dòng)、平板繞流、圓柱繞流和放射狀噴射，因而可以應(yīng)用于墻壁束縛流動(dòng)和自由剪切流動(dòng)。

標(biāo)準(zhǔn)k-ε模型的一個(gè)變形是sst k-ω模型，它在fluent中也是可用的。剪切壓力傳輸（sst）k-ω模型

sst k-ω模型由menter發(fā)展，以便使得在廣泛的領(lǐng)域中可以獨(dú)立于k-ε模型，使得在近壁自由流中k-ω模型有廣泛的應(yīng)用范圍和精度。為了達(dá)到此目的，k-ε模型變成了k-ω公式。sst k-ω模型和標(biāo)準(zhǔn)k-ω模型相似，但有以下改進(jìn)：

k-ω模型和k-ε模型的變形增長(zhǎng)于混合功能和雙模型加在一起?；旌瞎δ苁菫榻趨^(qū)域設(shè)計(jì)的，這個(gè)區(qū)域?qū)?biāo)準(zhǔn)k-ω模型有效，還有自由表面，這對(duì)k-ε模型的變形有效。 k-ω模型合并了來(lái)源于ω方程中的交叉擴(kuò)散。3.湍流粘度考慮到了湍流剪應(yīng)力的傳播。4.模型常量不同：這些改進(jìn)使得sst k-ω模型比標(biāo)準(zhǔn)k-ω模型在在廣泛的流動(dòng)領(lǐng)域中有更高的精度和可信度。

?sst和標(biāo)準(zhǔn)模型的不同之處是：

1.從邊界層內(nèi)部的標(biāo)準(zhǔn)k-ω模型到邊界層外部的高雷諾數(shù)的k-ε模型的逐漸轉(zhuǎn)變。2.考慮到湍流剪應(yīng)力的影響修改了湍流粘性公式。雷諾壓力模型（rsm）

在fluent中rsm是最精細(xì)制作的模型。放棄等方性邊界速度假設(shè)，rsm使得雷諾平均n-s方程封閉，解決了關(guān)于方程中的雷諾壓力，還有耗散速率。這意味這在二維流動(dòng)中加入了四個(gè)方程，而在三維流動(dòng)中加入了七個(gè)方程。由于rsm比單方程和雙方程模型更加嚴(yán)格的考慮了流線型彎曲、漩渦、旋轉(zhuǎn)和張力快速變化，它對(duì)于復(fù)雜流動(dòng)有更高的精度預(yù)測(cè)的潛力。但是這種預(yù)測(cè)僅僅限于與雷諾壓力有關(guān)的方程。壓力張力和耗散速率被認(rèn)為是使rsm模型預(yù)測(cè)精度降低的主要因素。

rsm模型并不總是因?yàn)楸群?jiǎn)單模型好而花費(fèi)更多的計(jì)算機(jī)資源。但是要考慮雷諾壓力的各向異性時(shí)，必須用rsm模型。例如颶風(fēng)流動(dòng)、燃燒室高速旋轉(zhuǎn)流、管道中二次流。計(jì)算成效：cpu時(shí)間和解決方案：

從計(jì)算的角度看spalart-allmaras模型在fluent中是最經(jīng)濟(jì)的湍流模型，雖然只有一種方程可以解。由于要解額外的方程，標(biāo)準(zhǔn)k-ε模型比spalart-allmaras模型耗費(fèi)更多的計(jì)算機(jī)資源。帶旋流修正的k-ε模型比標(biāo)準(zhǔn)k-ε模型稍微多一點(diǎn)。由于控制方程中額外的功能和非線性，rngk-ε模型比標(biāo)準(zhǔn)k-ε模型多消耗10～15%的cpu時(shí)間。就像k-ε模型，k-ω模型也是兩個(gè)方程的模型，所以計(jì)算時(shí)間相同。比較一下k-ε模型和k-ω模型，rsm模型因?yàn)榭紤]了雷諾壓力而需要更多的cpu時(shí)間。然而高效的程序大大的節(jié)約了cpu時(shí)間。rsm模型比k-e模型和k-ω模型要多耗費(fèi)50～60%的cpu時(shí)間，還有15～20%的內(nèi)存。

除了時(shí)間，湍流模型的選擇也影響fluent的計(jì)算。比如標(biāo)準(zhǔn)k-ε模型是專為輕微的擴(kuò)散設(shè)計(jì)的，然而rng k-ε模型是為高張力引起的湍流粘度降低而設(shè)計(jì)的。這就是rng模型的缺點(diǎn)。

同樣的，rsm模型需要比k-ε模型和k-ω模型更多的時(shí)間因?yàn)樗?lián)合雷諾壓力和層流。在fleuent隱藏了很多湍流模型，在gui面板中我們只能看到三種k-ε模型。但是實(shí)際上低雷諾數(shù)湍流模型我們同樣可以使用。在fluent6.2中具體操作一共有三步：第一步，先在viscous model面板中選擇k-ε模型；第二步，鍵入下面的命令：

define/models/viscous/turbulence-expert/low-re-k 屏幕顯示：

/define/models/viscous/turbulence-expert> low-re-k enable the low-re k-epsilon turbulence model? [no] 輸入y 在模型選擇面板中我們就可以看見(jiàn)低雷模型low-re-ke model了。默認(rèn)使用第0種低雷諾數(shù)模型。第三步，fluent中提供6種低雷諾數(shù)模型，使用low-re-ke-index 命令設(shè)定一種。low-re-ke-index

湍流怎么造句一年級(jí)篇二

湍流拼音

【注音】： tuan liu

湍流解釋

【意思】：（ｔｕ?。睿欤楱玻紩?shū)＞流得很急的水。

湍流造句：

1、湍流將緊挨著球的曲面，從而減少足球的空氣阻力。

2、我們認(rèn)為一個(gè)中等或尾流結(jié)構(gòu)可能存在，現(xiàn)在我們可以證明有大群結(jié)構(gòu)位于湍流非常中心的位置。

3、雖然其結(jié)構(gòu)，被稱為壁結(jié)構(gòu)，已經(jīng)在湍流的邊緣被找到，但是一個(gè)難以捉摸的中等或尾流結(jié)構(gòu)至今從未被發(fā)現(xiàn)。

4、在洶涌的湍流中，每個(gè)人在他們內(nèi)心都應(yīng)該有指導(dǎo)他們做出決定的思想。

5、研究小組現(xiàn)正期找到類似的結(jié)構(gòu)，如果它們存在于其它的湍流流動(dòng)的案例中。

6、由于湍流而快速變化的折射在視線中會(huì)影響到光的不同顏色，這種影響也各不相同，一般會(huì)給恒星產(chǎn)生一種閃爍的效果。

7、這可能包括工作機(jī)械零件，涉及血液流動(dòng)的醫(yī)療，和在空中，海上和公路旅行中的湍流各個(gè)方面。

8、當(dāng)鯊魚(yú)在水中游動(dòng)時(shí)，水流從鱗屑的溝槽中流過(guò)有助于減少湍流，保持其流線型的泳姿。

9、《第十三個(gè)故事》情節(jié)跌宕起伏，就像湍流的河水，充滿不可預(yù)知的漩渦和大浪，讓讀者無(wú)法逃避。

10、如果你踢球的力量足夠大，使得球表面的氣流形成湍流，則阻力會(huì)很小，你很可能踢成高射炮。

11、實(shí)際上，上周經(jīng)歷很多湍流的航班就是沿著該高壓邊緣。

12、然而，當(dāng)氣流為湍流時(shí)，邊界層維持時(shí)間較長(zhǎng)。

13、它將測(cè)定太陽(yáng)磁場(chǎng)形成以及如何導(dǎo)致太陽(yáng)劇烈活動(dòng)，比如太陽(yáng)風(fēng)湍流。

14、但如果你能大力踢球使其獲得一個(gè)足夠快的速度，使它表面的氣流形成湍流，足球?qū)⑹艿捷^小的制動(dòng)力（見(jiàn)上圖）。

15、當(dāng)球在空中速度減慢時(shí)，周圍的氣流從湍流變?yōu)榉€(wěn)定的層流。

16、這架69磅重的飛行器由一位希臘奧林匹克自行車手所驅(qū)動(dòng)，在靠近圣托里尼的海岸時(shí)還遭遇到了空中湍流的襲擊。

17、這一新發(fā)現(xiàn)的湍流狀態(tài)是由大量存在于一種湍拎干結(jié)構(gòu)中的元素組成的，而且已經(jīng)被該研究組描述為一塊“打結(jié)的漩渦掛毯”。

18、球的表面流動(dòng)的空氣形成湍流，這使得球的阻力相對(duì)較低。

19、混沌理論先驅(qū)benoitmandelbrot發(fā)現(xiàn)尼羅河每年的洪水泛濫程度符合這個(gè)性質(zhì)，音樂(lè)和空氣湍流中也有這個(gè)性質(zhì)。

20、現(xiàn)在，我們確信我們所擁有的湍流經(jīng)驗(yàn)可以幫助消費(fèi)者克服困難，并能幫助商業(yè)的成功。

21、他們站在湍流的洶涌的河水中間，束手無(wú)策，天完全黑下來(lái)。他們離河岸還有25英尺之遠(yuǎn)。

22、對(duì)于大多數(shù)危險(xiǎn)的湍流，我們花費(fèi)了更多的時(shí)間來(lái)保障安全，但是只有少數(shù)情況下，這些措施才起到重大的作用。

23、從冰川包覆的山巔沖擊而下的湍流攜下一種具有很高價(jià)值的玉石，毛利人將這種硬質(zhì)半透明的石頭雕刻成為珠寶和刀刃，既是工具也可以作為武器。

24、然而，處女是簡(jiǎn)單化的，什么東西都顯現(xiàn)在表面一目了然，天蝎卻更加注重生活表象下的湍流。

25、在綿延湍流中，享受尼泊爾寧?kù)o、與世隔絕的鄉(xiāng)間景觀。

湍流怎么造句一年級(jí)篇三

k是紊流脈動(dòng)動(dòng)能（j），ε 是紊流脈動(dòng)動(dòng)能的耗散率（%）

k越大表明湍流脈動(dòng)長(zhǎng)度和時(shí)間尺度越大，ε 越大意味著湍流脈動(dòng)長(zhǎng)度和時(shí)間尺度越小，它們是兩個(gè)量制約著湍流脈動(dòng)。

但是由于湍流脈動(dòng)的尺度范圍很大，計(jì)算的實(shí)際問(wèn)題可能并不會(huì)如上所說(shuō)的那樣存在一個(gè)確切的正比和反比的關(guān)系。在多尺度湍流模式中，湍流由各種尺度的渦動(dòng)結(jié)構(gòu)組成，大渦攜帶并傳遞能量，小渦則將能量耗散為內(nèi)能。

在入口界面上設(shè)置的k和湍動(dòng)能尺度對(duì)計(jì)算的結(jié)果影響大，至于k是怎么設(shè)定see fluent manual “turbulence modelling”

作一個(gè)簡(jiǎn)單的平板間充分發(fā)展的湍流流動(dòng)，基于k-e模型。

確定壓力梯度有兩種方案，一是給定壓力梯度，二是對(duì)速度采用周期邊界條件，壓力不管！

k-epsiloin湍流模型參數(shù)設(shè)置：k－動(dòng)能能量；epsilon－耗散率；

在運(yùn)用兩方程湍流模型時(shí)這個(gè)k值是怎么設(shè)置的呢？epsilon可以這樣計(jì)算嗎？

mepsilon＝cu*k*k/vt%

這些在軟件里有詳細(xì)介紹。陶的書(shū)中有類似的處理，假定了進(jìn)口的湍流雷諾數(shù)。

fluent幫助里說(shuō)，用給出的公式計(jì)算就行。

k－e模型的收斂問(wèn)題！

應(yīng)用k－e模型計(jì)算圓筒內(nèi)湍流流動(dòng)時(shí)，網(wǎng)格比較粗的時(shí)計(jì)算結(jié)果能收斂，但是當(dāng)網(wǎng)格比較密的時(shí)候，湍流好散率就只能收斂到10的－2次方，請(qǐng)問(wèn)大俠有沒(méi)有解決的辦法？

用粗網(wǎng)格的結(jié)果做初場(chǎng)網(wǎng)格加密不是根本原因，更本的原因是在加密過(guò)程中，部分網(wǎng)格質(zhì)量差注意改進(jìn)網(wǎng)格質(zhì)量，應(yīng)該就會(huì)好轉(zhuǎn).在求解標(biāo)準(zhǔn)k-e雙方程湍流模型時(shí)（采用渦粘假設(shè)，求湍流粘性系數(shù)，然后和n－s方程耦

合求解粘性流場(chǎng)），發(fā)現(xiàn)湍動(dòng)能產(chǎn)生項(xiàng)（雷諾應(yīng)力和一個(gè)速度張量相乘組成的項(xiàng)）出現(xiàn)負(fù)

值，請(qǐng)問(wèn)是不是一種錯(cuò)誤現(xiàn)象？

如果是錯(cuò)誤現(xiàn)象一般怎樣避免。另外處理湍動(dòng)能產(chǎn)生項(xiàng)采

用什么樣的差分格式最好。而且因?yàn)樵错?xiàng)的影響，使得程序總是不穩(wěn)定，造成k,e值出現(xiàn)負(fù)

值，請(qǐng)問(wèn)有什么辦法克服這種現(xiàn)象。

你可以試試這里計(jì)算的時(shí)候加一個(gè)判斷，出現(xiàn)負(fù)值的時(shí)候強(qiáng)制為一個(gè)很小的正值。

這可能是因?yàn)槟悴捎玫臄?shù)值格式的問(wèn)題，一般計(jì)算程序?qū)方程都要做一定處理，以保證k的正定。

比如，強(qiáng)制規(guī)定源項(xiàng)與0的關(guān)系，以使數(shù)值計(jì)算穩(wěn)定。

就ke模型而言。

它是problem dependent.對(duì)簡(jiǎn)單的無(wú)彎曲無(wú)旋轉(zhuǎn)無(wú)...的湍流問(wèn)題，它能算而且能給出好的結(jié)果，但對(duì)復(fù)雜的流動(dòng)問(wèn)題，它就不能使用了。

出現(xiàn)負(fù)的ke不僅僅是計(jì)算格式的問(wèn)題，更重要的是模型問(wèn)題，沒(méi)有誰(shuí)能證明ke模型在任何流動(dòng)問(wèn)題中都能保證ke是正的。

有這么一些辦法避免ke出現(xiàn)負(fù)值

1。對(duì)k＝ln(k)和e=ln(e)求解，問(wèn)題：壁面ke=0難處理，2。先用層流計(jì)算500步，然后再用ke算

3。各種強(qiáng)制限制辦法

4。源項(xiàng)局部線性化

5。算到一定程度，如果k值趨勢(shì)對(duì)了，就干脆不求ke方程

湍流怎么造句一年級(jí)篇四

附件

“面向發(fā)動(dòng)機(jī)的湍流燃燒基礎(chǔ)研究”

重大研究計(jì)劃2014項(xiàng)目指南

本重大研究計(jì)劃面向國(guó)家解決先進(jìn)發(fā)動(dòng)機(jī)問(wèn)題的重大戰(zhàn)略需求，以發(fā)動(dòng)機(jī)燃燒的共性科學(xué)問(wèn)題為核心，以燃燒反應(yīng)動(dòng)力學(xué)和湍流燃燒學(xué)為基礎(chǔ)，旨在揭示燃燒反應(yīng)和湍流燃燒本質(zhì)規(guī)律，發(fā)展湍流燃燒新模型和在線測(cè)量新手段，促進(jìn)我國(guó)發(fā)動(dòng)機(jī)基礎(chǔ)燃燒研究水平的整體提升，支撐國(guó)家在發(fā)動(dòng)機(jī)領(lǐng)域的科技創(chuàng)新。

一、科學(xué)目標(biāo)

本重大研究計(jì)劃瞄準(zhǔn)國(guó)際燃燒研究前沿，擬通過(guò)工程熱物理、物理化學(xué)、力學(xué)等多學(xué)科的交叉，在燃燒反應(yīng)微觀機(jī)制和動(dòng)力學(xué)計(jì)算方法、大分子碳?xì)淙剂先紵磻?yīng)機(jī)理、燃燒和湍流相互作用機(jī)理、極端條件燃燒穩(wěn)定機(jī)理、燃燒湍流數(shù)值模擬新算法等方面取得突破，發(fā)展燃燒反應(yīng)機(jī)理數(shù)據(jù)共享、燃燒數(shù)值模擬、高分辨率多場(chǎng)多組分燃燒流場(chǎng)同步測(cè)量等一系列理論和實(shí)驗(yàn)平臺(tái)，為我國(guó)發(fā)動(dòng)機(jī)可控燃燒技術(shù)的發(fā)展提供理論支撐，建設(shè)一支有國(guó)際影響力的研究隊(duì)伍，提升我國(guó)在燃燒研究領(lǐng)域的整體創(chuàng)新能力和國(guó)際地位。

二、核心科學(xué)問(wèn)題

為實(shí)現(xiàn)上述科學(xué)目標(biāo)，本重大研究計(jì)劃擬重點(diǎn)研究以下核心科學(xué)問(wèn)題：

（一）寬范圍燃燒反應(yīng)動(dòng)力學(xué)。